Quelltext der Seite Aufgaben zum Licht als Welle (Lösungen)

===Interferenz im Alltag===
Die Interferenz, also die Überlagerung, von Licht tritt grundsätzlich immer auf. So kann Licht aus zwei Lampen zum Beispiel quer durch das Zimmer "fliegen" und sich durchkreuzen. Lichtschwerter gibt es nicht:).

Nur das typische Muster, die periodische Schwankung der Intensität, ist nicht immer zu beobachten. Solche Muster treten bei Wellen dann auf, wenn der Abstand der Lichtquellen oder die Breite eines Hindernisses im Bereich von einigen Wellenlänge des Lichtes liegt. (Vgl. [[Beugung an Öffnungen und Hindernissen]]) Im Alltag ist die Wellenlänge des Lichtes aber viel kleiner als die Breite der meisten Gegenstände.

===Typische Welleneigenschaften===
Typische Welleneigenschaften, die man auch von mechanischen Wellen kennt, sind:
#[[Beugung an Öffnungen und Hindernissen|Beugung]]
#[[Reflektion und Brechung einer Welle|Brechung und Reflektion]]
#[[Interferenz; Überlagerung von Wellen|Interferenz]]

Isaac Newton hat Licht als einen Strom von Teilchen beschrieben und konnte damit einfach die Reflektion wie das Abspringen von Bällen an einer Wand erklären. Auch die Brechung konnte er mit einer größeren Ausbreitungsgeschwindigkeit in einem Medium erklären. Die Beugung, also die Ablenkung, von Teilchen in der Nähe eines Hindernisses zu erklären hat auch Newton größere Probleme bereitet.

Vollkommen unvereinbar mit der Vorstellung von Lichtteilchen sind aber Interferenzerscheinungen. Vor allem das Zustandekommen eines Minimums ist nicht zu erklären. Denn wie sollen sich an einem Ort auftreffende Lichtteilchen gegenseitig auslöschen?

===Beispiel-Experiment===
Gegenstände oder speziell aufgebaute Experimente, bei denen man Interferenzmuster beobachten kann, sind ein guter Nachweis für den Wellencharakter von Licht:

Im Alltag: Schillernde CDs, Hologramme von Geldscheinen, [Seifenblasen, schillernde Federn von Vögeln, Perlmutt, ... (Siehe auch [http://www.itp.uni-hannover.de/~zawischa/ITP/vielstrahl.html hier])

Im Experiment: [[Doppelspaltversuch (Schatten eines Haares)|Doppelspalt]], [[Der Einfachspaltversuch|Einzelspalt]], [[Optische Gitter|Gitter]], ...

===Doppelspalt===
Der Doppelspaltversuch ist auch mit mechanischen Wellen durchführbar und [[Interferenz; Überlagerung von Wellen|hier]] erklärt.

Der Versuch mit Licht ist [[Doppelspaltversuch (Schatten eines Haares)|hier]] beschrieben.

===Haaresbreite===
Näherungsweise kann man den Versuch als Doppelspaltexperiment auffassen, bei dem vom rechten und linken Rand des Haars jeweils eine Lichtwelle ausgeht.

[[Datei:Doppelspalt_Zeichnung.png|thumb|none|516px|Die betrachtete Stelle <math>P</math> ist um <math>a</math> aus der optischen Achse verschoben und <math>L</math> vom Doppelspalt entfernt. Der Schirm befindet sich im Abstand <math>l</math> vom Doppelspalt.
<br>Die Spaltmitten haben einen Abstand <math>d</math> voneinander und <math>\Delta s</math> ist der Gangunterschied der beiden Strahlen.]]

:<math>\sin(\alpha) = \frac{\triangle s}{d} = \frac{a}{L} =\frac{a}{\sqrt{a^2+l^2}}\approx \frac{a}{l} \qquad \triangle s: \text{Gangunterschied zu den ''Spaltmitten''}</math>
 
:<math>\triangle s = k \ \lambda  \qquad \qquad \text{konstruktive Interferenz: Maximum k-ter Ordnung (k= 0,1,...)}</math>
 
:<math>\triangle s = k \ \lambda - 1/2 \ \lambda \quad \text{destruktive Interferenz: Minimum k-ter Ordnung (k= 1,2,...)}</math>


Wir messen folgende Größen mit Mikrometerschraube und Lineal bei dem roten Laser:
 Dicke des Haares: 0,05 mm
 Abstand Haar-Wand: 1 m
 Abstand Mitte des Musters - 2. dunkle Stelle: 1,8 cm

Man hat an der Stelle des 2. Minimums gemessen, der Gangunterschied beträgt daher <math>\Delta s = \frac{3}{2} \lambda</math>:
:<math>\frac{\frac{3}{2} \lambda}{d} \approx \frac{a}{l}</math>
Das kann man nun nach der Wellenlänge auflösen:
:<math>\lambda= \frac{2}{3} \frac{a}{l}\, d =\frac{2}{3} \frac{1{,}8\,\rm cm}{100\,\rm cm}\cdot 0{,}05\cdot 10^{-3}\,\rm m = 6\cdot 10^{-7}\,\rm m = 600\,\rm nm</math>

Das ist nicht sonderlich genau, ergibt aber einen ungefähren Wert.

===Lichtfarben und Wellenlänge===
Ein Gitter wird vom Licht einer Glühlampe beleuchtet. Hinter dem Gitter ist im Abstand von 60cm ein Schirm. ([[Optische_Gitter#Versuch:_Gl.C3.BChlampenlicht_trifft_auf_ein_Gitter|Versuchsaufbau]]) Hier die Ergebnisse:

<gallery widths=180px heights=130px  perrow=3 >
 Bild:Gitter_Messung_80pro_mm_60cm_Spalt_schmal.jpg|Gitter mit 80 Linien pro mm
 Bild:Gitter_Messung_300pro_mm_60cm.jpg|Gitter mit 300 Linien pro mm
</gallery>

*Bestimmen Sie aus den Messergebnissen die Wellenlänge von violettem, blauen, grünem, gelben und rotem Licht. Vergleichen Sie Ihre Ergebnisse mit Literaturwerten.

'''a)''' Zur Berechnung der Wellenlängen kann man die gleiche Formel wie beim Doppelspalt heranziehen. Der Abstand der Spaltmitten d beim Doppelspalt entspricht hier ebenfalls dem Abstand der Spaltmitten, der sogenannten Gitterkonstante.

:<math>\frac{\Delta s}{d} \approx \frac{a}{l}</math>
Der Gangunterschied beträgt beim 1. Maximum gerade eine Wellenlänge, beim zweiten Maximum zwei Wellenlängen. Um die Wellenlänge zu berechnen muss man also nach dem Gangunterschied auflösen:
:<math>\Delta s = \frac{a}{l}\, d</math>

;Gitter mit 80 Linien pro mm
{|
|
<math>
\begin{array}{rrcl}
\textsf{1.Max:}& \Delta s     &=& \lambda \\
\Rightarrow & \lambda &=& \frac{a_1}{l}\,d \\
            &         &=& \frac{a_1}{0{,6}\,\rm m}\cdot \frac{1}{80}\cdot 10^{-3}\,\rm m \\
            &         &=& \,a_1\cdot2{,}083\cdot 10^{-5}\,\rm m \\
\end{array}
</math>
|
<math>
\begin{array}{rrcl}
\textsf{2.Max:}& \Delta s     &=& 2 \, \lambda \\
\Rightarrow & \lambda &=& \frac{1}{2}\,\frac{a_2}{l}\,d \\
            &         &=&  \frac{1}{2}\, \frac{a_2}{0{,6}\,\rm m}\cdot \frac{1}{80}\cdot 10^{-3}\,\rm m \\
            &         &=& \,a_2\cdot 1{,}042\cdot 10^{-5}\,\rm m \\
\end{array}
</math>
|}

{|
|
|
violett
|
blau
|
grün
|
gelb
|
rot
|-
|
<math>\textsf{1.Max:}\ a_1\ \text{(in cm)}</math>
|
<math>2{,}0</math>
|
<math>2{,}2</math>
|
<math>2{,}6</math>
|
<math>2{,}8</math>
|
<math>3{,}2</math>
|-
|
<math>\textsf{2.Max:}\ a_2\ \text{(in cm)}</math>
|
<math>4{,}0</math>
|
<math>4{,}5</math>
|
<math>5{,}2</math>
|
<math>5{,}6</math>
|
<math>6{,}1</math>
|-
|
<math>\textsf{1.Max:}\ \lambda\ \text{(in nm)}</math>
|
417
|
458
|
542
|
583
|
667
|-
|
<math>\textsf{2.Max:}\ \lambda\ \text{(in nm)}</math>
|
417
|
469
|
542
|
583
|
635
|}
Obwohl man die Abweichungen vom 0. Maximum auf den Bildern nicht so genau abmessen kann, stimmen die gemessenen Werte stimmen sehr gut mit den [https://de.wikipedia.org/wiki/Spektralfarbe#Spektrum Literaturwerten] überein.

;Gitter mit 300 Linien pro mm
Das Maximum erster Ordnung ist so breit, dass man für die einzelnen Farben ganze Wellenlängenbereiche angeben kann.

<math>
\begin{array}{rrcl}
 & \Delta s     &=& \lambda \\
\Rightarrow & \lambda &=& \frac{a_1}{l}\,d \\
            &         &=& \frac{a_1}{0{,6}\,\rm m}\cdot \frac{1}{300}\cdot 10^{-3}\,\rm m \\
            &         &=& \,a_1\cdot5{,}556\cdot 10^{-6}\,\rm m \\
\end{array}
</math>

{|
|
|
violett ab
|
blau ab
|
grün ab
|
gelb
|
rot ab
|
rot bis
|-
|
<math> a_1\ \text{(in cm)}</math>
|
<math>7{,}5</math>
|
<math>8{,}5</math>
|
<math>9{,}2</math>
|
<math>10{,}6</math>
|
<math>11{,}0</math>
|
<math>12{,}5</math>
|-
|
<math>\lambda\ \text{(in nm)}</math>
|
417
|
472
|
511
|
589
|
611
|
667
|}
Vergleich man mit den [https://de.wikipedia.org/wiki/Spektralfarbe#Spektrum Literaturwerten], so stellt man Abweichungen fest, die nicht nur an der Genauigkeit des Ablesens liegen können. Insbesondere stimmen die kürzeste und die längste Wellenlänge nicht mit den Literaturwerten überein. Zu Berücksichtigen ist, dass die Digitalkamera die gemessenen Farbwerte in nur drei Grundarben (rot, grün, blau) abspeichert und so den Originalfarbton nur nachahmen kann<ref>Siehe auch die Seiten: [http://www.puchner.org/Fotografie/technik/die_kamera/sensor.htm Digitaler Sensor-Die Fotoschule], [http://www.henner.info/2mp.htm Alles über Kamera-Sensoren], [http://heureka-stories.de/Erfindungen/1913---Die-Kleinbildkamera/Was-wurde-daraus Aufbau einer DSLR-Kamera].</ref> Das Ablesen am Experiment bringt bestimmt deutlich bessere Werte.

'''b)''' Der Gangunterschied des 0. Maximums ist Null und daher unabhängig von der Wellenlänge und der Lichtfarbe. 

'''c)''' Der Gangunterschied für das erste Maximum beträgt eine Wellenlänge, für das zweite Maximum zwei Wellenlängen. Bei violletem Licht, mit seiner kleinen Wellenlänge <math>\lambda_v</math>, reicht daher schon eine geringe Abweichung vom nullten Maximum, für rotes Licht muss die Abweichung größer sein:
{|
|
1. Max:
|
violett:
|
<math> \frac{\lambda_v}{d} = \frac{a_v}{l} \qquad \Rightarrow \quad  a_v = \frac{l}{d}\, \lambda_v </math>
|
|
|-
|

|
rot:
|
<math> \frac{\lambda_r}{d} = \frac{a_r}{l} \qquad \Rightarrow \quad  a_r = \frac{l}{d}\, \lambda_r \qquad \Rightarrow \quad a_r-a_v=\frac{l}{d}(\lambda_r-\lambda_v)</math>
|
|
|-
|
2. Max:
|
violett:
|
<math> \frac{2\,\lambda_v}{d} = \frac{a_v}{l} \qquad \Rightarrow \quad  a_v = 2\,\frac{l}{d}\, \lambda_v </math>
|
|
|-
|

|
rot:
|
<math> \frac{2\,\lambda_r}{d} = \frac{a_r}{l} \qquad \Rightarrow \quad  a_r = 2\,\frac{l}{d}\, \lambda_r \qquad \Rightarrow \quad a_r-a_v=2\,\frac{l}{d}(\lambda_r-\lambda_v)</math>
|
|
|-
|}
Das zweite Maximum ist daher doppelt so breit wie das erste. Die Breite des n-ten Maximums beträgt näherungsweise für "kleine" Winkel:
:<math> a_r-a_v= n\,\frac{l}{d}(\lambda_r-\lambda_v)</math>

===Ein Seidenschal===
:Ein roter Laserpointer, mit einer Wellenlänge von 630nm  wird auf einen Schal gerichtet. Drei Meter hinter dem Schal kann man folgende Beobachtung machen:
:[[Datei:Licht_Interferenz_Schal_3m.jpg|none|thumb]]
*Erklären Sie die Beobachtung. Welche Eigenschaften des Schals können Sie daraus berechnen?
*Oder genauer: Bestimmen Sie die Dicke der Fäden und die Breite der Lücken in horizontaler und vertikaler Richtung.

===Eine CD oder DVD===
Ein Laserpointer wird auf eine CD gerichtet. Man macht folgende Beobachtung:
:[[Datei:Lichtinterferenz_CD_Reflektionsgitter_Beobachtung.jpg|thumb|none]]
Zwischen den Maxima Nullter und erster Ordnung bildet sich ein Winkel von 22°.

'''a)''' Die CD mit ihren eng beieinanderliegenden Rillen stellt ein Reflektionsgitter dar. Der Abstand der Rillen entspricht der Gitterkonstante <math>d</math>. Der Zusammenhang zwischen Winkel, Gangunterschied und Gitterkonstante beträgt:

:<math>\sin(\alpha) = \frac{\Delta s}{d}</math>

Die Gleichung kann man nach der Gitterkonstanten auflösen:

:<math>d = \frac{\Delta s}{\sin(\alpha)}</math>

Der Gangunterschied ist beim 1. Maximum gerade eine Wellenlänge:

:<math>d = \frac{\lambda}{\sin(\alpha)}= \frac{630\cdot 10^{-9}\,\rm m}{\sin(22^\circ)} = 1{,}68\cdot 10^{-6}\,\rm m = </math>

Der Rillenabstand beträgt ungefähr <math>1{,}5</math> Tausendstel Millimeter. Das Messergebnis stimmt gut mit dem [https://de.wikipedia.org/wiki/Compact_Disc#Funktionsweise genormten Spurabstand] einer CD überein. Auf einen Millimeter gibt es also eine Menge Rillen:
:<math> 1\,\rm mm \,\colon 0{,}00168\,\rm mm = 595</math>

Eine CD hat ca. 600 Rillen pro Millimeter! Und bei einer beschreibbaren Breite von ca. 30mm folgt daraus, dass die Schreibspur ca. 18000 mal um das innere Loch "gewickelt" ist.

'''b)''' Um den Winkel zum Maximum zweiter Ordnung zu bestimmen, setzt man den Gangunterschied gleich zwei Wellenlängen:

:<math>\sin(\alpha_2) = \frac{\Delta s}{d} = \frac{2\, \lambda}{d} = 2\, \frac{\lambda}{d} </math>

Der Sinus des Winkels des 2. Maximums hat also den doppelten Wert im Vergleich zum 1. Maximum:
:<math>\sin(\alpha_2) = 2\, \sin(22^\circ) </math>

Für kleine Winkel ergibt sich daraus eine Verdoppelung des Winkels, also 44°. Diese Kleinwinkelnäherung ist aber bei 22° schon recht ungenau. Mit Hilfe der inversen Sinusfunktion kann man exakt nach dem Winkel auflösen:
:<math>\alpha_2 = \sin^{-1}\left( 2\, \sin(22^\circ) \right) = 58{,}5^\circ </math>
Der Winkel, unter dem das Maximum zweiter Ordnung erscheint, beträgt schon fast 60°.

'''c)''' Eine [https://de.wikipedia.org/wiki/Vergleich_optischer_Datentr%C3%A4ger DVD] hat einen geringen Spurabstand von lediglich <math>0{,}74\,\rm \mu m = 740\,\rm nm</math>, wodurch auch eine größere Datenkapazität erreicht wird. Der Spurabstand ist so klein, dass er bereits der Wellenlänge von rotem Licht entspricht! Auf einen Millimeter kommen ca. 1350 Spuren.

Wegen der kleineren Gitterkonstante werden die Winkel der Maxima auch größer, denn der zu erreichende Gangunterschied bleibt ja gleich. Beim ersten Maximum beträgt der Gangunterschied eine Wellenlänge, also 630nm:
:<math>\sin(\alpha_{\rm DVD}) = \frac{\lambda}{d_{\rm DVD}}</math>
:<math>\alpha_{\rm DVD} = \sin^{-1}\left(\frac{630\,\rm nm}{0{,}74\,\rm \mu m}\right) = 58,4^\circ</math>
Der Winkel des ersten Maximums ist bereits so groß wie der des zweiten Maximums bei der CD. Das liegt daran, dass der Spurabstand ungefähr halbiert wurde.

Für ein zweites Maximum müsste der Gangunterschied 1260nm betragen. Weil aber die Gitterkonstante nur 740nm beträgt, kann dieser Gangunterschied nicht erreicht werden! Die DVD erzeugt daher nur das Maximum erster Ordnung.

===Mehrfachspalt und Zeigeraddition===
[[Datei:RCL_Vierfachspalt_532nm_10um_40um.jpg|thumb]]
Das nebenstehende Bild zeigt das Bild eines Schirms hinter einem beleuchteten Mehrfachspalt. Der verwendete Laser hat eine Wellenlänge von 532nm und der Abstand zwischen Spalt und Schirm beträgt 1m.
*Wieviele Spalte hat der Mehrfachspalt? Begründen Sie in Worten und mit Hilfe von Zeigeraddition.
*Wie breit sind die einzelnen Spalte und wie groß ist der Mittenabstand zwischen den Spalten?

===Einzelspalt===
Beleuchtet man einen schmalen Spalt mit weißem Licht, so kann man dahinter ein buntes Streifenmuster auf einem Schirm beobachten.
*Wie kommt es zu den wiederholten dunklen Stellen? Fertigen Sie eine Zeichnung zur Begründung an.
*Wie kommt es zu den farbigen Rändern der hellen Stellen?
:Sind die hellen Stellen nach Außen hin oder zur Mitte hin rot? Begründen Sie.

Ein Einzelspalt hat eine Breite von genau einer Wellenlänge des einfallenden Lichtes.
*Unter welchem Winkel ist das Maximum nullter Ordnung zu sehen?

==Fußnoten==
<references />