Zeigermodell und Wellengleichung einer ebenen harmonischen Welle: Unterschied zwischen den Versionen

Version vom 11. Februar 2011, 10:19 Uhr

Die Welle breitet sich nach rechts aus. Links sind die rotierenden Zeiger von A und B zu sehen. Die Schwingungen B, C,... hinken dem linken Nachbar jeweils um [math]\Pi / 4[/math], also 45° hinterher. (Aus den dynamischen Arbeitsblättern zur Wellenlehre.)

Im Falle einer räumlich unbegrenzten, linearen harmonischen Welle kann man die Welle relativ einfach beschreiben. In einer solchen Welle sind alle Schwingungen harmonisch und die Welle breitet sich nur längs einer Raumrichtung aus. Kugelwellen, Kreiswellen oder Zylinderwellen sind also keine solchen Wellen, ebene Wellen schon. Ausserdem werden räumlich begrenzte Wellenpakete ausgeschlossen.

Bei einer Welle regt eine Schwingung ihren Nachbarn in Ausbreitungsrichtung zu erzwungenen Schwingungen an. Alle schwingen mit der gleichen Frequenz. Die Schwinger hinken aber in Ausbreitungsrichtung der ursprünglichen Schwingung hinterher, wodurch sich eine Phasenverschiebung ergibt. Im Abstand einer halben Wellenlänge beträgt sie gerade [math]\Pi[/math], so dass die Schwingungen gegenphasig sind, bei einer ganzen Wellenlänge sind es [math]2 \ \Pi[/math], womit die Schwingungen wieder in Phase sind.

Zeigermodell

Eine Schwingung wird durch einen rotierenden Zeiger dargestellt. Eine Welle wird durch eine Kette von Schwingungen, also auch durch eine Kette von Zeigern dargestellt. Die Zeiger haben eine Phasenverschiebung zum Nachbarzeiger, weil das "Signal" verzögert weitergegeben wird. Sehr anschaulich gibt diese Idee eine Spirale wieder. Sobald sie sich dreht, sieht man eine Welle nach oben oder unten laufen, je nach Drehrichtung. Die einzelnen Holzstäbe sind dabei die Zeiger, die durch ihre Drehung von der Seite betrachtet die Schwingung an einem Ort beschreiben. Jedes Holzstäbchen wird zum Nachbarstäbchen ein bischen gedreht. (Genau genommen sieht man zwei Wellen, weil die Stäbchen zu lang sind.) (Video der sich drehenden Windspirale) (Video der sich drehenden Holzspirale) Ähnlich anschaulich sind die auf einem Modell sich drehenden Perlen, die auch schrittweise um einen festen Winkel phasenverschoben sind. In diesem Applet ist die Zeigerdarstellung animiert. Leider drehen sich die Zeiger dabei nicht quer zur Ausbreitungsrichtung, sondern parallel dazu. Das entspricht einer Longitudinalwelle und nicht einer Transversalwelle. Anders ist die Darstellung zweidimensional nicht möglich, aber es kann auch verwirren.	Die Windspirale (Video)	Windspirale in Nahsicht
	Die Holzspirale (Video)	Die rotierenden Perlen. Eine Welle mit einer Kette von Zeigern. (Aus dem Applet von Jörg Bogendörfer)

Wellengleichung

Man stellt für alle beteiligten Schwinger eine Ortsfunktion auf. Da die Ortsfunktionen von der Position x abhängen, schreibt man [math]y_x(t)[/math] oder [math]y(x,t)[/math]. Alle Ortsfunktionen zusammen nennt man Wellengleichung.

Jede der einzelnen harmonischen Schwingungen hat die gleiche Frequenz und die gleiche Amplitude. Sie unterscheiden sich nur durch eine ortsabhängige Phasenverschiebung voneinander:

[math]y(x,t) = \hat y \, \sin(\omega t - \varphi(x))[/math]

Eine Schwingung, die eine halbe Wellenlänge vom "Start" entfernt ist, hinkt gerade um [math]\Pi[/math] hinterher. Erst eine Schwingung, die eine ganze Wellenlänge vom "Start" entfernt ist, hinkt um [math]2 \ \Pi[/math] hinterher und ist damit wieder in Phase. Die ortsabhängige Phasenverschiebung beträgt also

[math]\varphi(x) = \frac{2 \pi}{\lambda} x \qquad.[/math] (Der Bruch [math]\frac{2 \pi}{\lambda}[/math] wird auch als Wellenzahl bezeichnet.)

Mit [math]\omega = 2 \ \Pi \ f = \frac{2 \ \Pi}{T}[/math]folgt:

[math]y(x,t) = \hat y \, \sin(\omega t - \frac{2 \pi}{\lambda} x) = \hat y \, \sin\left(  2\pi \left( \frac{t}{T} - \frac{x}{\lambda}\right) \right)[/math] Wellengleichung einer linearen harmonischen Welle.

Beispiel

Es soll eine passende Gleichung für die drehende Windspirale aufgestellt werden.

Wir nehmen an, dass sie sich in der Sekunde zweimal dreht, der Radius beträgt drei Zentimeter und die Wellenlänge 13 Zentimeter. Dementsprechend gilt also:

[math]f=2 \, Hz \ \ (\omega=2\Pi \cdot 2 Hz)\quad \hat y = 3 \, cm \quad \lambda=13\, cm[/math]

[math]y(x,t) = 3\, cm \, \sin(4 \Pi \, \frac{1}{sec} \ t - \frac{2 \pi}{13\, cm} \ x) \approx 3\, cm \, \sin(12 \, \frac{1}{sec} \ t - 0,48 \frac{1}{cm} \ x)[/math]

Im Argument des Sinus beschreibt [math]12 \, \frac{1}{sec}[/math] wie sich der Zeiger mit der Zeit dreht und [math]- 0,48 \frac{1}{cm} \ x[/math] wie sich die Phase des Zeigers mit dem Ort verändert.

Folgerungen

Nun kann man für einen beliebigen Ort das Ortsgesetz der Schwingung bestimmen. Am Anfang (x=0) und nach 13 oder 26,... Zentimetern der Spirale gilt:

[math]y(t)=3\, cm \, \sin(12 \, \frac{1}{sec} \ t )[/math]

Genau eine halbe Wellenlänge oder 6,5 cm weiter unten (und entsprechend 13+6,5 cm ...) hat man eine Phasenverschiebung von [math]\Pi[/math]:

[math]y(t)=3\, cm \, \sin(12 \, \frac{1}{sec} \ t - 0,48 \frac{1}{cm} \ 6,5 cm) = 3\, cm \, \sin(12 \, \frac{1}{sec} \ t - 3,12)[/math]

Man kann außerdem für eine feste Zeit für alle beteiligten Schwingungen (hier eigentlich drehende Zeiger) die momentane Elongation (Auslenkung) angeben. Das entspricht dem momentanen Aussehen der Welle.

Zu Beginn (t=0) sieht die Welle so aus:

[math]y(x)=3\, cm \, \sin(- 0,48 \frac{1}{cm} \ x)[/math]

Nach einer Sekunde ist sie genau eine halbe Wellenlänge weitergewandert:

[math]y(x)=3\, cm \, \sin(12 \, \frac{1}{sec} \ 1 sec - 0,48 \frac{1}{cm} \ x) = [/math]

Links

• dynamische Arbeitsblätter zur Erarbeitung der Grundbegriffe der Wellenlehre (C. Wolfseher)
• Applet: Phasenzeiger einer Welle (Jörg Bogendörfer Didaktik der Physik Uni Erlangen)