Aufgaben zum Licht als Welle (Lösungen)
Inhaltsverzeichnis
Interferenz im Alltag
Die Interferenz, also die Überlagerung, von Licht tritt grundsätzlich immer auf. So kann Licht aus zwei Lampen zum Beispiel quer durch das Zimmer "fliegen" und sich durchkreuzen. Lichtschwerter gibt es nicht:).
Nur das typische Muster, die periodische Schwankung der Intensität, ist nicht immer zu beobachten. Solche Muster treten bei Wellen dann auf, wenn der Abstand der Lichtquellen oder die Breite eines Hindernisses im Bereich von einigen Wellenlänge des Lichtes liegt. (Vgl. Beugung an Öffnungen und Hindernissen) Im Alltag ist die Wellenlänge des Lichtes aber viel kleiner als die Breite der meisten Gegenstände.
Typische Welleneigenschaften
Typische Welleneigenschaften, die man auch von mechanischen Wellen kennt, sind:
Isaac Newton hat Licht als einen Strom von Teilchen beschrieben und konnte damit einfach die Reflektion wie das Abspringen von Bällen an einer Wand erklären. Auch die Brechung konnte er mit einer größeren Ausbreitungsgeschwindigkeit in einem Medium erklären. Die Beugung, also die Ablenkung, von Teilchen in der Nähe eines Hindernisses zu erklären hat auch Newton größere Probleme bereitet.
Vollkommen unvereinbar mit der Vorstellung von Lichtteilchen sind aber Interferenzerscheinungen. Vor allem das Zustandekommen eines Minimums ist nicht zu erklären. Denn wie sollen sich an einem Ort auftreffende Lichtteilchen gegenseitig auslöschen?
Beispiel-Experiment
Gegenstände oder speziell aufgebaute Experimente, bei denen man Interferenzmuster beobachten kann, sind ein guter Nachweis für den Wellencharakter von Licht:
Im Alltag: Schillernde CDs, Hologramme von Geldscheinen, [Seifenblasen, schillernde Federn von Vögeln, Perlmutt, ... (Siehe auch hier)
Im Experiment: Doppelspalt, Einzelspalt, Gitter, ...
Doppelspalt
Der Doppelspaltversuch ist auch mit mechanischen Wellen durchführbar und hier erklärt.
Der Versuch mit Licht ist hier beschrieben.
Haaresbreite
Näherungsweise kann man den Versuch als Doppelspaltexperiment auffassen, bei dem vom rechten und linken Rand des Haars jeweils eine Lichtwelle ausgeht.
Die Spaltmitten haben einen Abstand [math]d[/math] voneinander und [math]\Delta s[/math] ist der Gangunterschied der beiden Strahlen.
- [math]\sin(\alpha) = \frac{\triangle s}{d} = \frac{a}{L} =\frac{a}{\sqrt{a^2+l^2}}\approx \frac{a}{l} \qquad \triangle s: \text{Gangunterschied zu den ''Spaltmitten''}[/math]
- [math]\triangle s = k \ \lambda \qquad \qquad \text{konstruktive Interferenz: Maximum k-ter Ordnung (k= 0,1,...)}[/math]
- [math]\triangle s = k \ \lambda - 1/2 \ \lambda \quad \text{destruktive Interferenz: Minimum k-ter Ordnung (k= 1,2,...)}[/math]
Wir messen folgende Größen mit Mikrometerschraube und Lineal bei dem roten Laser:
Dicke des Haares: 0,05 mm Abstand Haar-Wand: 1 m Abstand Mitte des Musters - 2. dunkle Stelle: 1,8 cm
Man hat an der Stelle des 2. Minimums gemessen, der Gangunterschied beträgt daher [math]\Delta s = \frac{3}{2} \lambda[/math]:
- [math]\frac{\frac{3}{2} \lambda}{d} \approx \frac{a}{l}[/math]
Das kann man nun nach der Wellenlänge auflösen:
- [math]\lambda= \frac{2}{3} \frac{a}{l}\, d =\frac{2}{3} \frac{1{,}8\,\rm cm}{100\,\rm cm}\cdot 0{,}05\cdot 10^{-3}\,\rm m = 6\cdot 10^{-7}\,\rm m = 600\,\rm nm[/math]
Das ist nicht sonderlich genau, ergibt aber einen ungefähren Wert.
Lichtfarben und Wellenlänge
Ein Gitter wird vom Licht einer Glühlampe beleuchtet. Hinter dem Gitter ist im Abstand von 60cm ein Schirm. (Versuchsaufbau) Hier die Ergebnisse:
Gitter mit 80 Linien pro mm
Gitter mit 300 Linien pro mm
- Bestimmen Sie aus den Messergebnissen die Wellenlänge von violettem, blauen, grünem, gelben und rotem Licht. Vergleichen Sie Ihre Ergebnisse mit Literaturwerten.
a) Zur Berechnung der Wellenlängen kann man die gleiche Formel wie beim Doppelspalt heranziehen. Der Abstand der Spaltmitten d beim Doppelspalt entspricht hier ebenfalls dem Abstand der Spaltmitten, der sogenannten Gitterkonstante.
- [math]\frac{\Delta s}{d} \approx \frac{a}{l}[/math]
Der Gangunterschied beträgt beim 1. Maximum gerade eine Wellenlänge, beim zweiten Maximum zwei Wellenlängen. Um die Wellenlänge zu berechnen muss man also nach dem Gangunterschied auflösen:
- [math]\Delta s = \frac{a}{l}\, d[/math]
- Gitter mit 80 Linien pro mm
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violett |
blau |
grün |
gelb |
rot | |
|
[math]\textsf{1.Max:}\ a_1\ \text{(in cm)}[/math] |
[math]2{,}0[/math] |
[math]2{,}2[/math] |
[math]2{,}6[/math] |
[math]2{,}8[/math] |
[math]3{,}2[/math] |
|
[math]\textsf{2.Max:}\ a_2\ \text{(in cm)}[/math] |
[math]4{,}0[/math] |
[math]4{,}5[/math] |
[math]5{,}2[/math] |
[math]5{,}6[/math] |
[math]6{,}1[/math] |
|
[math] \begin{array}{lrcl} \textsf{1.Max:}& \Delta s &=& \lambda \\ \Rightarrow & \lambda &=& \frac{a_1}{l}\,d \\ & &=& \,a_1\cdot2{,}083\cdot 10^{-5}\,\rm m \end{array} [/math] |
1.Max: [math]\lambda=\frac{1}{2}\frac{a_1}{l}\,d=\frac{1}{2}\,a_1\cdot2{,}083\cdot 10^{-5}\,\rm m[/math] |
- Gitter mit 300 Linien pro mm
b) Der Gangunterschied des 0. Maximums ist Null und daher unabhängig von der Wellenlänge und der Lichtfarbe.
c) Der Gangunterschied für das erste Maximum beträgt eine Wellenlänge, für das zweite Maximum zwei Wellenlängen. Bei violletem Licht, mit seiner kleinen Wellenlänge [math]\lambda_v[/math], reicht daher schon eine geringe Abweichung vom nullten Maximum, für rotes Licht muss die Abweichung größer sein:
|
1. Max: |
violett: |
[math] \frac{\lambda_v}{d} = \frac{a_v}{l} \qquad \Rightarrow \quad a_v = \frac{l}{d}\, \lambda_v [/math] |
||
|
rot: |
[math] \frac{\lambda_r}{d} = \frac{a_r}{l} \qquad \Rightarrow \quad a_r = \frac{l}{d}\, \lambda_r \qquad \Rightarrow \quad a_r-a_v=\frac{l}{d}(\lambda_r-\lambda_v)[/math] |
|||
|
2. Max: |
violett: |
[math] \frac{2\,\lambda_v}{d} = \frac{a_v}{l} \qquad \Rightarrow \quad a_v = 2\,\frac{l}{d}\, \lambda_v [/math] |
||
|
rot: |
[math] \frac{2\,\lambda_r}{d} = \frac{a_r}{l} \qquad \Rightarrow \quad a_r = 2\,\frac{l}{d}\, \lambda_r \qquad \Rightarrow \quad a_r-a_v=2\,\frac{l}{d}(\lambda_r-\lambda_v)[/math] |
Das zweite Maximum ist daher doppelt so breit wie das erste. Die Breite des n-ten Maximums beträgt näherungsweise für "kleine" Winkel:
- [math] a_r-a_v= n\,\frac{l}{d}(\lambda_r-\lambda_v)[/math]
Ein Seidenschal
- Ein roter Laserpointer, mit einer Wellenlänge von 630nm wird auf einen Schal gerichtet. Drei Meter hinter dem Schal kann man folgende Beobachtung machen:
- Erklären Sie die Beobachtung. Welche Eigenschaften des Schals können Sie daraus berechnen?
- Oder genauer: Bestimmen Sie die Dicke der Fäden und die Breite der Lücken in horizontaler und vertikaler Richtung.
Eine CD oder DVD
- Ein Laserpointer wird auf eine CD gerichtet. Man macht folgende Beobachtung:
- Zwischen den Maxima Nullter und erster Ordnung bildet sich ein Winkel von 22°.
- Berechnen Sie daraus den Abstand zwischen den Rillen einer CD und schätzen Sie daraus die Anzahl der Rillen der CD ab.
- Wie groß ist der Winkel zum Maximum zweiter Ordnung?
- Erkundigen Sie sich nach dem Rillenabstand einer DVD.
- Wie verändert sich das Interferenzmuster, wenn man die CD durch eine DVD austauscht?
Mehrfachspalt und Zeigeraddition
Das nebenstehende Bild zeigt das Bild eines Schirms hinter einem beleuchteten Mehrfachspalt. Der verwendete Laser hat eine Wellenlänge von 532nm und der Abstand zwischen Spalt und Schirm beträgt 1m.
- Wieviele Spalte hat der Mehrfachspalt? Begründen Sie in Worten und mit Hilfe von Zeigeraddition.
- Wie breit sind die einzelnen Spalte und wie groß ist der Mittenabstand zwischen den Spalten?
Einzelspalt
Beleuchtet man einen schmalen Spalt mit weißem Licht, so kann man dahinter ein buntes Streifenmuster auf einem Schirm beobachten.
- Wie kommt es zu den wiederholten dunklen Stellen? Fertigen Sie eine Zeichnung zur Begründung an.
- Wie kommt es zu den farbigen Rändern der hellen Stellen?
- Sind die hellen Stellen nach Außen hin oder zur Mitte hin rot? Begründen Sie.
Ein Einzelspalt hat eine Breite von genau einer Wellenlänge des einfallenden Lichtes.
- Unter welchem Winkel ist das Maximum nullter Ordnung zu sehen?
