Die Bewegungsgesetze einer harmonischen Schwingung
(Kursstufe > Mechanische Schwingungen)
Ausgehend vom Ortsgesetz [math]y(t) = \hat y \sin (\omega t)[/math] kann man alle wichtigen Merkmale einer harmonischen Schwingung relativ einfach mathematisch herleiten:
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Inhaltsverzeichnis
Das Ortsgesetz
Aus der Zeigerdarstellung oder aus der Differentialgleichung folgt beidesmal der sinusförmige Verlauf der Elongation, also des Ortes:
- [math]y = \hat y \sin (\omega t)[/math]
Berechnung des Geschwindigkeitsgesetzes
Die Geschwindigkeit ist die zeitliche Änderungsrate des Ortes, also muss man nach der Zeit ableiten. Dabei muss man die Kettenregel beachten.
- [math]v(t)=\dot s (t) = \dot{\hat y \sin(\omega t)} = \hat y \cos(\omega t) \omega[/math] (Wiederholung: [math][f(g(t))]'= f'(g(t)) \, g'(t)[/math])
- [math] v(t) = \hat y \omega \, \cos(\omega t) = \hat v \cos(\omega t)\qquad \qquad \hat v = \hat y \omega [/math] ist die maximale Geschwindigkeit.
Berechnung des Beschleunigungsgesetzes
Um die Beschleunigung zu erhalten, muss man die Geschwindigkeit erneut ableiten.
- [math]a(t) = \dot v(t) = \hat y \omega \, {\dot \cos(\omega t)} = \hat y \omega (-\sin(\omega t)) \omega[/math]
- [math]a(t)=-\hat y \omega^2 \sin(\omega t) = \hat a \sin(\omega \, t)\qquad \qquad \hat a = -\hat y \omega ^2 [/math] ist die maximale Beschleunigung.
Folgerungen aus den Bewegungsgesetzen
Impuls
Der Impuls hängt direkt mit der Geschwindigkeit über [math]p=m \, v[/math] zusammen:
- [math]p(t)=m \, \hat y\, \omega \, \cos(\omega\, t) \qquad \qquad \hat p = m\, \hat y \,\omega[/math] ist der maximale Impuls.
Kraft
In Abhängigkeit von der Zeit
Die Beschleunigung hängt direkt mit der wirkenden Kraft über [math]F=m\ a[/math] zusammen, daher folgt:
- [math]F(t)=-m\, \hat y\, \omega^2 \ \sin(\omega\, t) = \hat F \sin(\omega\, t)\qquad \qquad \hat F = -m\, \hat y \,\omega ^2[/math] ist die maximale Kraft.
In Abhängigkeit vom Ort
Außerdem folgt aus dem sinusförmigen zeitlichen Kraftverlauf auch der lineare Zusammenhang von Kraft und Auslenkung, wie bei einer Feder. Denn aus
- [math]F = -m\, \hat y\, \omega^2 \ \sin(\omega\, t)[/math]
folgt mit
- [math]\hat y \, \sin(\omega t) = y [/math]:
- [math]F = - D \, y[/math] , mit [math] D = m \omega^2[/math]
Die Proportionalitätskonstante [math]D[/math] gibt an, wie die Rückstellkraft mit der Auslenkung zunimmt, zB: [math]D= \rm 12 \, N/m[/math]. Im Falle einer Feder heißt D Federkonstante, beim Fadenpendel mit kleiner Amplitude hängt D sogar von der Masse ab.
Energie
In Abhängigkeit von der Zeit
Die Bewegungsenergie hängt direkt mit der Geschwindigkeit, bzw. mit dem Impuls zusammen:
- [math]E_{kin}=\frac{1}{2}m \, v^2 = \frac{p^2}{2\, m}[/math]
Die "restlichen" Energieformen wie Spann- und Lageenergie ergänzen die Bewegungsenergie immer zu einer konstanten Summe. (Zumindest bei einer ungedämpften Schwingung.) Die maximale Bewegungsenergie ist die Energiemenge, die im Laufe der Zeit ständig ihre Form (den Träger) wechselt. Diese Energiemenge ist daher auch die Gesamtenergie der Schwingung!
- [math]E_{kin} = \frac{1}{2} m\, \hat y^2 \omega^2 \cos^2(w\, t) \qquad \qquad \hat E_{kin} = E_{ges} = \frac{1}{2} m \, \hat y^2 \omega^2 [/math] ist die maximale Bewegungsenergie.
Die Energie einer harmonischen Schwingung ist proportional zur Masse, zum Quadrat der Frequenz und zum Quadrat der Amplitude.
Wegen [math]\sin^2(t) + \cos^2(t) = 1[/math][1] ist der die Bewegungsenergie ergänze Anteil der potentiellen Energie gerade:
- [math]E_{pot}= \hat E \, \sin^2(w\, t)[/math]
In Abhängigkeit vom Ort
Wegen des linearen Kraftverlaufs [math]F = - D \, y[/math] oder wegen [math]E_{pot}= \frac{1}{2} m\, \hat y^2 \omega^2 \sin^2(w\, t)[/math] folgt direkt:
- [math]E_{pot} = \frac{1}{2} D \, y^2[/math]
- [math]E_{kin} = E_{ges} - E_{pot} = E_{ges} - \frac{1}{2} D \, y^2[/math]
Frequenz
Bei der Berechnung der Kraft ergab sich bereits der Zusammenhang [math]D=\omega^2 \ m[/math]. Dieses Ergebnis läßt sich auch so begründen:
Die maximal wirkende Rückstellkraft läßt sich auf zwei Arten berechnen. Einmal über die maximale Beschleunigung [math]-\hat y \,\omega^2 [/math] und einmal über die maximale Auslenkung [math]\hat y[/math].
- [math]\hat F = m \,\hat a = -D\,\hat y[/math]
[math]\Rightarrow -m\, \hat y \,\omega^2 = -D \,\hat y [/math]. Teilt man nun noch durch die Amplitude [math]\hat y[/math] und die Masse [math]m[/math], so folgt:
- [math]\omega^2= \frac{D}{m}[/math] oder [math]\omega= \sqrt{\frac{D}{m}}[/math] ; [math] f = \frac{1}{2\pi}\sqrt{\frac{D}{m}}[/math] ; [math] T = 2\pi \sqrt{\frac{m}{D}}[/math]
Das Quadrat der Frequenz ist proportional zur Federkonstanten und antiproportional zur Masse.
Die Frequenz hängt nicht von der Amplitude ab!
Die Schwingungsdauer, bzw Frequenz folgt aus der Kreisfrequenz mit: [math] \omega=2\,\pi\, f [/math] und [math] T = \frac{1}{f}[/math]
Beispiel: Federpendel
- [math]\hat y = 9\,{\rm cm} \qquad T=1{,}2\, \rm s \qquad f=\frac{1}{1{,}2\, \rm s}\approx 0{,}83 \,\rm Hz \qquad \omega= \frac {2\, \pi}{1{,}2\,\rm s} \approx 5{,}24\,\rm Hz[/math]
- [math]s(t)=9\,{\rm cm} \sin( 5{,}24\,{\rm Hz} \ t)[/math]
- [math]v(t)=9\,{\rm cm} \cdot 5{,}24\,{\rm Hz} \cos({5{,}24\,\rm Hz} \, t) = 47{,}1\,{\rm \frac{cm}{s}} \cos({5{,}24\,\rm Hz} \, t)[/math]
Die maximale Geschwindigkeit des Federpendels beim Durchgang durch die Ruhelage beträgt also [math]47{,}1\,{\rm \frac{cm}{s}}[/math].
Aufgaben
Zu 108.2
[math]\omega[/math]: Winkelgeschwindigkeit [math]f[/math]: Umläufe pro Zeit
z.B.: [math]f = 2Hz[/math]
[math]w = 2*\pi*\left( \frac{1}{s} \right)= 4*\pi*\left( \frac{1}{s} \right)[/math]
[math]\Rightarrow \omega=2*\pi*f[/math] und weil [math] f=\left( \frac{1}{T} \right)[/math]
[math] \omega=\left( \frac{2*\pi}{T} \right)[/math]
Zu 108.3
[math] \phi_0 [/math]: Phasenverschiebung
[math] \phi_0 = 0^\circ [/math]: Schwingung in Phase
[math] \phi_0 = \pi \, (180^\circ\!) [/math]: gegenphasig
Fußnoten
- ↑ Das ist gerade der Satz des Pythagoras mit Sinus und Cosinus im Einheitskreis.
